单光子源是量子信息技术的关键元器件。近年来，量子光网络成功演示玻色采样量子计算，波导光量子芯片如CNOT门、波导或微环腔参量下转换光子对源、Mach-Zehnder干涉型路径纠缠器和波分复用器、片上Hong-Ou-Mandel干涉仪、铌酸锂波导分路器和光开关、随机行走器、集成单光子探测器、芯片化量子密钥分发(quantum key distribution, QKD)等大量涌现， 大大推动了单光子应用。
制备可与之衔接的单光子源组件尤为重要。理想的单光子源应该严格满足每个脉冲中仅含有一个光子。然而，现阶段大多数实验所用的光源都是经过强烈弱光脉冲衰减得到，其光子数服从泊松分布。这种光源严格意义上讲是无法实现单光子脉冲的，实际做法是尽量降低每个脉冲里含有两个以上光子的几率，降低到不会对安全性产生影响。在实际应用中通常把含有两个以上光子的脉冲控制在5%以下，因此就必须把激光衰减到平均光子数为0.1，也就是说每个脉冲中平均含有0.1个光子。
而量子点单光子源，使用量子点可以稳定地发出单个光子流，每个光子可由光谱过滤器分离出来。与其它单光子源相比，量子点单光子源具有高的振子强度，窄的谱线宽度，且不会发生光退色。
量子点单光子源或纠缠光子的产生通常基于三个关键要素：1.量子点发射器；2.发射过程控制；3.非线性光学过程。单光子可按需求产生，即通过触发事件，可以通过脉冲激发单光子发射器来实现。皮秒(ps)梅高美游戏网站特别适合于脉冲激发量子点。与飞秒梅高美游戏网站相比，皮秒梅高美游戏网站的波段特别窄。因此，它们使量子点发射器的谐振激发具有非常高的效率，而不干扰背景辐射。达到共振激发条件的最佳窄度取决于单个量子点发射体系统的性质。显然，量子点系统的共振激发也取决于脉冲光源的中心波长。因此，使用波长可调的脉冲皮秒源，窄带度可调是一种优势。
APE企业的可调谐皮秒激光picoEmerald和激光单色器pulseSlicer的组合提供了这种可能性，并支撑其在量子研究、量子显微镜或量子关联成像或鬼成像（Ghost Imaging）领域的客户。
关键特性：
- 小带宽，因为单光子样品中的共振相互接近(选择性)
- 波长可调谐，进一步的结合DFG波长可调谐到中红外
- 两种波长同时可用，在空间和时间上重叠
- 可变带宽，小时间常数的高重复率，高光谱功率密度
- 与Ti:Sa相比，picoEmerald提供更大的调谐范围(TiSa无法提供1500 nm)；Ti:Sa与OPO结合是可能的，但功率密度会非常低
性能指标示例：
| 波长范围（其它可定制） | 700 ~ 990 nm 1080 ~ 1600 nm |
|---|---|
| 光谱带宽 | 0.04 … 0.5 nm at 700 nm (2 … 18 ps) 0.02 … 1.0 nm at 990 nm (2 …70 ps) 0.12 … 1.2 nm at 1080 nm (2 … 14 ps) 0.03 … 2.6 nm at 1600 nm (2 … 90 ps) |
| 输出功率（@波长） | > 100 mW at 800 nm at 0.3 nm resolution > 10 mW at 800 nm at 0.03 nm resolution > 100 mW at 1250 nm at 1.0 nm resolution > 10 mW at 1250 nm at 0.1 nm resolution |
| 重频 | 80 MHz，可定制： 160 MHz，320 MHz |
| 偏振 | 水平线偏 > 100:1 |
| 通讯接口 | USB / TCP/IP / RS232 |